状态下任意偶数N次方幅度压缩效应研究|ψ~((3))>q

一、态｜ψ~((3))>q中任意偶数次N次方振幅压缩效应的研究（论文文献综述）

王菊霞^[1]（2008）在《原子—腔—场系统中量子纠缠信息交换、传递与保持的机理研究》文中研究表明量子纠缠信息的交换、传递与保持问题,是当前量子光学与量子信息学领域的前沿重大课题之一,其成果在量子通信与量子光通信等高科技领域具有广阔的应用前景和重大的应用价值。本文利用全量子理论,对多种“原子-腔-场”相互作用系统中量子纠缠信息的交换、传递与保持问题进行了系统研究,由此获得了一系列既不同于现有报道又具有重要意义的新的结果和结论。本文的主要的研究结果如下:1.采用数值计算的方法,研究了两个偶极-偶极相互作用的耦合双能级原子分别与单模奇相干态光场、单模偶相干态光场以及两态叠加单模Schr?dinger-cat态光场相互作用系统中原子与腔场之间的量子纠缠度的时间演化特征。结果表明,场-原子系统量子纠缠度的时间演化特性不仅与光场的初始平均光子数、场-原子之间的耦合强度、原子-原子之间的耦合强度以及频率失谐量等密切相关,而且还与原子的初始状态有关,并完全由这些因素共同决定。一般而言,纠缠度的时间演化普遍呈现出振荡性;并且在初始强场的条件下,场-原子之间的纠缠与退纠缠现象周期性的交替出现,且存在量子干涉现象;随着场-原子之间耦合强度的增大,量子纠缠不规则振荡的周期逐渐减小;当原子-原子之间耦合强度取某些定值时,量子纠缠度的时间演化会呈现出周期性的崩坍-回复现象,当原子-原子之间偶极-偶极相互作用较弱时,量子场熵演化规律与单光子J—C模型的情形相似,当偶极相互作用足够强时又与双光子J—C模型的特征相似。通过控制影响因素,尽可能使原子与光场较长时间处于较大程度的纠缠态,将有利于量子纠缠信息的传递。2.建立了由多个相互独立的“原子-腔-场”相互作用系统的物理模型。利用全量子理论,分别研究了M个单原子分别与M个单（多）模光场依赖于强度耦合的单（多）光子相互作用过程、M个耦合双能级原子分别与M个单（多）模光场的单（多）光子相互作用过程,给出了不同情况下系统态矢的一般演化式,找到了利用原子-腔-场之间的相互作用过程来实现量子纠缠信息交换与传递的条件。结果发现:只要控制原子-腔场之间相互作用时间并使原子以特定速度穿过腔场,对于不同的模型有时还需要对出腔原子进行测量,并通过处于基态的原子与存储量子纠缠信息的腔场两者之间的相互作用最终使原子获得了量子纠缠信息。相反,纠缠原子中的量子纠缠信息也可传递给处于真空态的腔场。与此同时,作为“飞行的量子比特”的基态原子可将量子纠缠信息从一个腔场传递到另一个腔场。不仅如此,通过控制原子与腔场之间相互作用时间,也可使腔场或者原子初始量子纠缠信息被完全保持或部分保持。在不同的系统中,影响实现量子纠缠信息交换、传递与保持条件的因素各不相同。例如,通过对频率失谐量的控制,可使量子纠缠信息被完全交换、完全传递或完全保持,但原子之间的偶极相互作用会导致量子纠缠信息被非完全传递和非完全保持。由此可见:当处于基态的原子以特定速度通过处于量子纠缠态的腔场时,原子能够将光场的量子纠缠信息据为已有;反之,当纠缠原子以特定速度通过真空态腔场时,原子又能将自己携带的量子纠缠信息释放于腔场之中,这样便实现了原子-腔-场系统量子纠缠信息的交换与传递。研究还表明:利用原子能够捡起和释放量子纠缠信息的特点,可进一步实现腔-腔之间的异地量子纠缠信息的传递。3.提出了由相干腔场与相干原子构成的综合物理模型,研究了相干原子束与单（多）模相干光场的单（多）光子的共振（非共振）相互作用过程,利用演化因子给出了相干原子束与相干腔场相互作用系统的演化规律。结果表明:腔场与原子相互作用过程中光场纠缠态与原子纠缠态可周期性地相互转换,这样便实现了量子纠缠信息的交换与传递。且其转换周期分别与原子-腔场之间相互作用的耦合强度g、相互作用时间t、原子（或光子湮灭）算符的复系数Aξ,k（ Aη,k）、各模光场参与相互作用（或初始）的光子数N j, k（ n j, k）以及光场所含的纵模数q等密切相关并完全由这些因素决定。研究还发现:在普遍情况下,量子纠缠信息交换与传递的条件分别与原子的跃迁频率ωa,k及其相对相位ξ、光场的频率ωf,k及其相对相位η、场-原子之间的耦合强度g以及场-原子相互作用时间t等均有关;但当原子与光场发生共振相互作用时,其条件仅与g、t有关。由此揭示出相干腔场与相干原子束相互作用过程中量子纠缠信息交换与传递的一般特征。另外,在适当条件下,原子纠缠态或光场纠缠态可以保持初态不变。在一定条件下,上述这些普遍性结果便过渡到了非相干原子与光场相互作用的特殊情形。4.在考虑非线性效应的情况下,精确求解了由多个原子与多个腔场构成的联合系统态矢量随时间演化的一般表式,利用全量子理论并通过数值计算方法,详细研究了Kerr效应、Stark效应、以及虚光场效应对量子纠缠信息在原子与腔场之间周期性可逆交换与传递过程的影响。结果表明:①.Kerr介质对初始腔场为真空态或最低Fock态组成的纠缠态等一些特殊情形不产生任何影响,而对一般Fock态n k（ n k≠0）都会改变其量子纠缠信息转换的相位和周期,且Kerr效应越强转换周期就越短,反之亦然,因此,通过选取不同Kerr介质并改变Kerr效应的强弱程度,可以控制量子纠缠信息交换与传递的快慢程度,还有,当考虑Kerr效应时,相位的改变也与腔场中光子数n k（k=1,2,3,…,M）的多少有关;②.Stark效应和初始场强对此过程也有着显着的影响:光场的量子纠缠程度会随着初始场强的增强而增大,在强场条件下,光场量子纠缠度可呈现出周期性的崩塌-回复现象,并且Stark移位参量越大,光场量子纠缠度振荡越剧烈,说明Stark效应破坏了光场量子纠缠度的时间稳定性;③.旋波近似对原子纠缠态与光场纠缠态两者之间的交换、传递与保持不产生任何影响;而在非旋波近似下,虚光场效应对纠缠态在腔场与原子之间相互转化的过程有着明显的影响:在光场纠缠信息传递给原子之后腔场并不能恢复到最初的真空态;伴随着纠缠态的转化和保持过程,相位有所改变并产生了多个干扰项。

刘宝盈^[2]（2006）在《强度任意空间分布对多态叠加多模泛函叠加光场高次压缩特性的影响》文中提出本文构造了经典强度、经典振幅和经典相位具有任意空间分布的非对称四态、五态和九态等多态叠加多模泛函相干态的叠加态光场,利用新近建立的多模压缩态理论,系统研究了上述三种不同的多态叠加多模泛函叠加态光场的广义非线性等幂次与不等幂次高次压缩特性,由此获得了一系列不同于现有报道的新的结果和结论。本文的主要工作内容和研究结果如下: 1.给出了多模泛函相干态及其相反态、多模复共轭泛函相干态及其相反态、多模泛函虚相干态及其相反态、多模泛函虚共轭相干态及其相反态这八个不同的多模光场的光子湮灭算符本征态的解析表达式;从理论上证明:上述八个不同的多模泛函相干态具有非正交性和超完备性,其光子统计分布都符合泊松分布,并能够反映实际激光场经典强度、经典振幅和经典相位的空间分布特征。 2.根据量子力学中的态叠加原理,构造了由多模泛函相干态和多模复共轭泛函相干态及其相反态所组成的非对称四态叠加多模泛函叠加态光场|ψ（4）（fj）>q。给出了利用双孔光网络广义M-Z干涉仪装置制备态|ψ（4）（fj）>q以及利用双孔光网络广义M-Z干涉仪制备多模压缩态光场的理论方案。利用多模压缩态理论,研究了态|ψ（4）（fj）>q的广义非线性等幂次高次振幅压缩特性、等幂次高次和压缩特性、不等幂次高次振幅压缩特性以及不等幂次高次和压缩特性。结果发现:（1）态|ψ（4）（fj）>q是一种典型的多模非经典光场,它在一定条件下可分别呈现出广义非线性等幂次与不等幂次高次振幅压缩效应、高次和压缩效应等等;（2）导致态|ψ（4）（fj）>q呈现上述高次压缩现象的根本原因,就在于态|ψ（4）（fj）>q中各组分之间的态间量子干涉现象、模间量子干涉现象、模间的多光子量子纠缠现象、态|ψ（4）（fj）>q中不同宏观量子态之间的量子纠缠现象以及模间和态间的混合量子纠缠现象。这些量子干涉效应和量子纠缠行为使叠加态中各不同量子态之间以及各不同纵模之间产生竞争效应,其结果导致了各模的经典初绐相位、态间的初始相位差等分别呈现出了各自的经典与非经典量子关联特性,最终导致了光场压缩现象的产生;（3）光场经典强度、经典振幅和经典初始相位的任意空间分布特征对态|ψ（4）（fj）>q的广义非线性等幂次与不等幂次高次压缩现象的压缩程度、压缩深度和压缩幅度等具有直接影响。从而表明:多模压缩态等非经典光场具有一定的空间结构和空间分布,并且这种分布在空间是非均匀、非线性和各向异性的。

白少民,杨志勇,张忠平^[3]（2005）在《三态叠加多模泛函叠加态光场的高次压缩——广义磁场分量等幂次振幅压缩效应研究》文中进行了进一步梳理构造了由多模真空态｜ { 0 j}〉q 与两个空间强度分布特征不同的多模复共轭泛函相干态｜ {f（a） f （x ,y ,z） }〉q和｜ {f（b） f （x ,y ,z） }〉q的线性叠加组成的三态叠加多模泛函叠加态光场｜ψ（ 3 ）f 〉q,利用多模压缩态理论 ,研究了态 ｜ψ（ 3 ）f 〉q 中广义磁场分量的等幂次高次振幅 （Y）压缩特性。结果表明 :在一定的条件下 ,态｜ψ（ 3 ）f 〉q 的广义磁场分量可呈现出周期性变化的等幂次高次Y压缩效应 ;光场经典强度和经典振幅的任意非对称空间分布特征和光场经典初始相位的任意空间分布特征等对其压缩程度将产生直接的影响

白少民,张建民,杨志勇,许定国^[4]（2004）在《多模泛函叠加态光场的广义电场分量等幂次H压缩特性》文中研究指明构造了由多模复共轭泛函相干态|{f（a） j（x,y,z）}〉q,|{f（b） j（x,y,z）}〉q和多模真空态|{0j}〉q线性叠加组成的三态叠加多模叠加态光场|ψ（3）f〉q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ（3）f〉q中广电场分量（即第二正交相位分量）的等幂次高次H压缩特性.结果表明,在一定条件下,态|ψ（3）f〉q的广义电场分量可呈现出周期性变化的等幂次高次H压缩效应;光场经典强度和经典振幅的任意非对称空间分布特征和光场经典初始相位的任意空间分布特征等对上述等幂次高次H压缩效应的压缩程度和压缩深度将产生直接影响.

刘宝盈^[5]（2004）在《一类特殊多模泛函叠加光场不等幂次振幅压缩》文中研究指明构造了一类特殊的多模泛函叠加态光场｜ψ（4） （fj）〉q,它是由多模泛函相干态、多模复共轭泛函相干态以及它们的相反态这四个量子态等几率线性叠加组成的.通过研究发现,在相同条件下,态｜ψ（4） （fj）〉q中的各不同模呈现的不等幂次振幅压缩现象的压缩程度、压缩深度,取决于光场经典强度的空间分布函数.特别是随着各模经典初始相位和经典强度的空间分布函数的变化,态｜ψ（4） （fj）〉q中各不同模所呈现的不等幂次振幅压缩现象在空间上的分布是非均匀、非线性和各向异性的.

白少民,杨志勇,张建民,薛琳娜,苗红梅^[6]（2004）在《非对称三态叠加多模泛函叠加态高次振幅压缩——态|ψf（3）〉q的广义磁场分量的广义非线性不等幂次Nj次方Y压缩效应》文中进行了进一步梳理构造了由两个空间强度分布特征不同的多模复共轭泛函相干态|{f（a）*j（x,y,z）}〉q和|{f（b）*j（x,y,z）}〉与一个多模真空态|{0j}〉q线性叠加组成的非对称三态叠加多模叠加态光场|ψ（3）f〉q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ（3）f〉q的广义磁场分量的广义非线性不等幂次高次Y压缩特性.结果表明:在一定的条件下,态|ψ（3）f〉q的广义磁场分量可呈现出周期性变化的不等幂次高次Y压缩效应;光场的经典强度、经典振幅和经典初始相位的任意空间分布特征对其压缩程度和压缩深度等将产生直接的影响.

张佩瑢,安毓英,杨志勇^[7]（2003）在《第I种非对称三态叠加多模叠加态光场的高次和压缩——第一正交分量的N次方H压缩效应》文中指出构造了第I种强度不等的非对称三态叠加多模叠加态光场 | ψ1（ABC） 〉q 利用多模压缩态理论研究了态 | ψ1（ABC） 〉q 第一正交分量高次和压缩 结果发现 :①当构成态 | ψ1（ABC） 〉q 的三个多模相干态光场的强度不相等时 ,在一定条件下 ,态 | ψ1（ABC） 〉q 的第一正交分量可出现任意幂次的高次和压缩 ②当上述的三个多模相干态光场强度相等时 ,态 | ψ1（ABC） 〉q 的第一正交分量的高次和压缩现象消失 在这种情况下 ,态 | ψ1（ABC） 〉q 的第一正交分量恒处于NH最小测不准态

孙中禹,陈光德,杨志勇,赖振讲^[8]（2002）在《态｜ψ（3）>q中任意偶数次N次方振幅压缩效应的研究》文中研究指明

孙中禹,陈光德,杨志勇,赖振讲,胡艳芳,万慧军^[9]（2002）在《态|ψ3（3）〉q中广义磁场分量的N次方Y压缩效应》文中指出构造了由多模复共轭相干态 | {Z j}〉q、多模复共轭虚相干态 | {iZ j}〉q和多模真空态| {0 j}〉q 这三态的线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场 | ψ（3）3 〉q 利用多模压缩态理论研究了态 | ψ（3）3 〉q 中广义磁场分量的任意偶数次广义非线性等幂次N次方Y压缩特性 结果发现 :在压缩次数N取偶数 ,只要各模的初始相位 φj（ j=1 ,2 ,3,… ,… ,q） ,态间的初始相位差 （θi-θ2 ） （i=1 ,3）和各单模相干态光场平均光子数R2 j 之和 qj=1R2 j 分别满足各自的取值条件 ,态 | ψ（3）3 〉q 的广义磁场分量 （即第一正交相位分量 ）就可呈现出周期性变化的、任意偶数次的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应

孙中禹,陈光德,杨志勇,赖振讲^[10]（2002）在《态｜ψ（3）>q中任意偶数次N次方振幅压缩效应的研究》文中进行了进一步梳理

二、态｜ψ~((3))>q中任意偶数次N次方振幅压缩效应的研究（论文开题报告）

（1）论文研究背景及目的

此处内容要求：

首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。

写法范例：

本文主要提出一款精简64位RISC处理器存储管理单元结构并详细分析其设计过程。在该MMU结构中,TLB采用叁个分离的TLB,TLB采用基于内容查找的相联存储器并行查找,支持粗粒度为64KB和细粒度为4KB两种页面大小,采用多级分层页表结构映射地址空间,并详细论述了四级页表转换过程,TLB结构组织等。该MMU结构将作为该处理器存储系统实现的一个重要组成部分。

（2）本文研究方法

调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。

观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。

实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。

文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。

实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。

定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。

定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。

跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。

功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。

模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。

三、态｜ψ~((3))>q中任意偶数次N次方振幅压缩效应的研究（论文提纲范文）

（1）原子—腔—场系统中量子纠缠信息交换、传递与保持的机理研究（论文提纲范文）

（2）强度任意空间分布对多态叠加多模泛函叠加光场高次压缩特性的影响（论文提纲范文）

（3）三态叠加多模泛函叠加态光场的高次压缩——广义磁场分量等幂次振幅压缩效应研究（论文提纲范文）

（4）多模泛函叠加态光场的广义电场分量等幂次H压缩特性（论文提纲范文）

（5）一类特殊多模泛函叠加光场不等幂次振幅压缩（论文提纲范文）

（6）非对称三态叠加多模泛函叠加态高次振幅压缩——态|ψf（3）〉q的广义磁场分量的广义非线性不等幂次Nj次方Y压缩效应（论文提纲范文）

（7）第I种非对称三态叠加多模叠加态光场的高次和压缩——第一正交分量的N次方H压缩效应（论文提纲范文）

（9）态|ψ3（3）〉q中广义磁场分量的N次方Y压缩效应（论文提纲范文）

四、态｜ψ~((3))>q中任意偶数次N次方振幅压缩效应的研究（论文参考文献）

• [1]原子—腔—场系统中量子纠缠信息交换、传递与保持的机理研究[D]. 王菊霞. 西安电子科技大学, 2008(07)
• [2]强度任意空间分布对多态叠加多模泛函叠加光场高次压缩特性的影响[D]. 刘宝盈. 西北大学, 2006(09)
• [3]三态叠加多模泛函叠加态光场的高次压缩——广义磁场分量等幂次振幅压缩效应研究[J]. 白少民,杨志勇,张忠平. 原子与分子物理学报, 2005(01)
• [4]多模泛函叠加态光场的广义电场分量等幂次H压缩特性[J]. 白少民,张建民,杨志勇,许定国. 陕西师范大学学报(自然科学版), 2004(04)
• [5]一类特殊多模泛函叠加光场不等幂次振幅压缩[J]. 刘宝盈. 陕西师范大学学报(自然科学版), 2004(04)
• [6]非对称三态叠加多模泛函叠加态高次振幅压缩——态|ψf（3）〉q的广义磁场分量的广义非线性不等幂次Nj次方Y压缩效应[J]. 白少民,杨志勇,张建民,薛琳娜,苗红梅. 延安大学学报(自然科学版), 2004(03)
• [7]第I种非对称三态叠加多模叠加态光场的高次和压缩——第一正交分量的N次方H压缩效应[J]. 张佩瑢,安毓英,杨志勇. 光子学报, 2003(02)
• [8]态｜ψ（3）>q中任意偶数次N次方振幅压缩效应的研究[J]. 孙中禹,陈光德,杨志勇,赖振讲. 量子光学学报, 2002(S1)
• [9]态|ψ3（3）〉q中广义磁场分量的N次方Y压缩效应[J]. 孙中禹,陈光德,杨志勇,赖振讲,胡艳芳,万慧军. 光子学报, 2002(09)
• [10]态｜ψ（3）>q中任意偶数次N次方振幅压缩效应的研究[A]. 孙中禹,陈光德,杨志勇,赖振讲. 第十届全国量子光学学术报告会论文论文集, 2002

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